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如果说在一维无限深势阱这个量子力学问题关于粒子动量几率分布的朗道、塔努吉与泡利、爱因斯坦、汤川之间的争论是先驱和起点，那么在动量表象中求解出一维无限深势阱中粒子满足的不确定关系式才是瞭源之火，因为我们可以在坐标表象中的求解结果作比较，所谓的严丝合缝的结果就是从这里来的。

赵括门都不要涉足于这类问题。为什么？因为纸上谈兵的锤子不能解决任何实际问题。

在上述贴出的傅里叶关于三角级数的研究过程中，从(1)式到(18)式是有逻辑上的因果链的，但是从(18)式之后到(20)式的所谓傅里叶展开并无因果关系，傅里叶从(18)之后的做法反映出的信息是：

1，傅里叶是知道前人关于三角级数的研究工作的。2，他对于函数概念的理解虽然要比十八世纪的数学家要好但仍然是不那么清楚，函数定义中的三要素：定义域、映射关系、值域，他肯定没有那么清楚。

壶大湿，网络剽窃这条路也堵死了，这可如何是好？！暴跳如雷，禁封！

1，函数f(x)的内积（f(x)，f(x)）。2，函数f(x)的傅氏变换F（f(x)）。3，经过傳氏变换之后F（f(x)）的内积（F（f(x)），F（f(x)））。

4，本原算子（表象算符）X对于函数的平均值＜X＞＝（f(x)，xf(x)）/（f(x)，f(x)）。

5，函数xf(x)的傅氏变换F（xf(x)）。

6，在k表象中计算本原算子X的平均值＜X＞＝（F（f(x)），F(xf(x)））/（F（f(x)），F（f(x)））。

7，本原算子X对函数f(x)的方差＜(X－＜X＞)𠆢2＞＝（f(x)，(x－＜X＞)𠆢2f(x))/（f(x)，f(x)）。

8，函数(x－＜X＞）𠆢2f(x)的傅氏变换F（(x－<x>)𠆢2f(x)）。

9，在k表象中本原算子X对原函数f(x)的均方差＜（X－<X>)𠆢2＞＝（F(f(x），F((x－<X>)𠆢2f(x)））/（F(f(x)，F(f(x))）。

计算方法已经阐述了，走两步？如果仍有不清楚的地方本人仍可作解释！🆗

我们讲的逻辑链存在于长篇大论的推导、计算和证明的过程之中。严丝合缝的一致性结果举例说明最为清楚：比如我们可以在坐标表象中计算出一维无限深势阱中粒子满足的不确定关系，同样我们也可以在动量表象中计算该问题中粒子满足的不确定关系！这样就可以比较两种计算的结果，严丝合缝指的是两种计算结果